Переходные процессы в цепи R, L, C описываются дифференциальным уравнением 2-го порядка. Установившиеся составляющие токов и напряжений определяются видом источника энергии и определяются известными методами расчета установившихся режимов. Наибольший теоретический интерес представляют свободные составляющие, так как характер свободного процесса оказывается существенно различным в зависимости от того, являются ли корни характеристического уравнения вещественными или комплексными сопряженными.

Проанализируем переходной процесс в цепи R, L, C при включении ее к источнику постоянной ЭДС (рис. 70.1).

Общий вид решения для тока: i(t)=iy(t)+iсв(t)=Iy+A1ep2t+A2ep2t

Установившаяся составляющая: Iy=0

Характеристическое уравнение и его корни:

Дифференциальное уравнение:

Независимые начальные условия: i(0)=0; uc(0)=0.

Зависимое начальное условие:

Постоянные интегрирования определяется из соместного решения системы уравнений:

Окончательное решение для тока:

Исследуем вид функции i(t) при различных значениях корней характеристического уравнения.

а) Корни характеристического уравнения вещественные, не равны друг другу.

Это имеет место при условии:

При изменении t от 0 до ∞ отдельные функции ep1t и ep2t убывают по экспоненциальному закону от 1 до 0, причем вторая из них убывает быстрее, при этом их разность ep1t - ep2t ≥ 0. Из этого следует вывод, что искомая функция тока i(t) в крайних точках при t = 0 и при t = ∞ равна нулю, а в промежутке времени 0 < t < ∞ - всегда положительна, достигая при некотором значении времени tm своего максимального значения Imax. Найдем этот момент времени:

Графическая диаграмма функции i(t) для случая вещественных корней характеристического уравнения показана на рис. 70.2.

Продолжительность переходного процесса в этом случае определяется меньшим по модулю корнем: Tп=4/|pmin|.

Характер переходного процесса при вещественных корнях характеристического уравнения получил название затухающего или апериодического.

б) Корни характеристического уравнения комплексно сопряженные.

Это имеет место при соотношении параметров:

коэфициэнт затухания:

угловая частота собственных колебаний:

Решение для исконной функции может быть преобразовано к другому виду:

Таким образом, в случае комплексно сопряженных корней характеристического уравнения искомая функция i(t) изменяется во времени по гармоническому закону Imsinω0t с затухающей амплитудой Im(t)=A·e-bt. Графическая диаграмма функции показана на рис. 70.3.

Период колебаний T0=2π/ω0, продолжительность переходного процесса определяется коэффициентом затухания: Tп=4/b.

Характер переходного процесса при комплексно сопряженных корнях характеристического уравнения получил название колебательного или периодического.

В случае комплексно сопряженных корней для определения свободной составляющей применяют частную форму:

где коэффициенты A и ψ или B и C являются новыми постоянными интегрирования, которые определяются через начальные условия для искомой функции.

в) Корни характеристического уравнения вещественные и равны друг другу.

Это имеет место при условии:

Полученное ранее решение для искомой функции i(t) в этом случае становится неопределенным, так как числитель и знаменатель дроби превращаются в нуль. Раскроем эту неопределенность по правилу Лопиталя, считая p2=p=const, а p1=var, которая стремится к p. Тогда получим:

Характер переходного процесса при равных корнях характеристического уравнения получил название критического. Критический характер переходного процесса является граничным между затухающим и колебательным и по форме ничем не отличается от затухающего. Продолжительность переходного процесса Tп=4/p. При изменении только сопротивления резистора R=var=0…∞ затухающий характер переходного процесса соответствует области значений Rvar (Rkp < Rvar < ∞), колебательный характер - также области значений (0 < Rvar < Rkp), а критический характер – одной точке Rvar = Rкр. Поэтому на практике случай равных корней характеристического уравнения встречается крайне редко.

В случае равных корней для определения свободной составляющей применяют частную форму:

где коэффициенты A1 и A2 являются новыми постоянными интегрирования, которые определяются через начальные условия для искомой функции.

Критический режим переходного процесса характерен тем, что его продолжительность имеет минимальное значение. Указанное свойство находит применение в электротехнике.

Цепь c реактивными элементами L и С запасает энергию как в магнитном, так и в электрическом поле, поэтому в ней отсутствуют скачки тока и напряжения. Найдем переходные i и , связанные с запасами энергии в RLC -цепи (рис. 7.13), при ее включении на произвольное напряжение u , считая конденсатор С предварительно разряженным.

Уравнение состояния цепи удовлетворяет второму закону Кирхгофа:

.

Выразив ток через емкостное напряжение:

,

получим уравнение

,

порядок которого определен числом элементов в цепи, способных к накоплению энергии. Поделив обе части уравнения на коэффициент LC при производной высшего порядка, найдем уравнение переходного процесса:

, (7.17)

общее решение которого состоит из суммы двух слагаемых:

Принужденная составляющая определяется видом приложенного напряжения. При включении цепи на ток установившегося режима и все напряжение будет приложено к емкости . При включении цепи на установившиеся ток и напряжения на элементах R, L, C будут синусоидальны. Принужденную составляющую рассчитывают символическим методом, а затем переходят от комплекса к мгновенному значению .

Свободную составляющую определяют из решения однородного уравнения

(7.18)

как сумму двух экспонент (два элемента накопления энергии L , C ):

где - корни характеристического уравнения

.

Характер свободной составляющей зависит от вида корней

, (7.20)

которые могут быть действительными или комплексными, и определяется соотношением параметров RLC -цепи.

Возможны три варианта переходного процесса:

- апериодический , когда переходные ток и напряжения приближаются к конечному установившемуся режиму без изменения знака. Условие возникновения:

(7.21)

где - критическое сопротивление . При этом корни характерис-тического уравнения - действительные, отрицательные и
разные: ; постоянные времени также разные: ;

- предельный режим апериодического .Условие возникновения:

. (7.22)

Корни характеристического уравнения - действительные, отрицательные и равные: ; постоянные времени также равны: . Предельному режиму соответствует общее решение однородного уравнения (7.18) в виде

; (7.23)

- периодический, иликолебательный , когда переходные ток и напряжения приближаются к конечному установившемуся режиму, периодически изменяя знак и затухая во времени по синусоиде. Условие возникновения:

. (7.24)

Корни характеристического уравнения - комплексно сопряженные с отрицательной действительной частью:

где α - коэффициент затухания :

ω св - угловая частота свободных (собственных) колебаний :

. (7.26)

Переходный процесс в этом случае - результат колебательного обмена энергией с частотой свободных колебаниймежду реактивными элементами L и C цепи. Каждое колебание сопровождается потерями в активном сопротивлении R , обеспечивающими затухание с постоянной времени .

Общее решение уравнения (7.18) при колебательном переходном процессе имеет вид

где А и γ - постоянные интегрирования, определяемые из начальных условий.

Запишем напряжение u C и ток i , связанные с запасами энергии в цепи, для случая вещественных и разных корней характеристического уравнения:

Из начальных условий

(7.30)

определим постоянные интегрирования А 1 и А 2 .

Рассмотрим включение RLC- цепи на напряжение . Принужденные составляющие емкостного напряжения и тока определяются из конечного установившегося режима при и равны:

. (7.31)

Тогда система уравнений (7.30) для определения постоянных интегрирования принимает вид

(7.32)

Решение системы (7.32) дает:

; (7.33)

. (7.34)

В результате подстановки принужденных составляющих и постоянных А 1 и А 2 в выражения для переходных напряжения u C (t ) (7.28) и тока i (t ) (7.29) получим:

; (7.35)

так как согласно теореме Виета .

Зная переходный ток, запишем переходные напряжения:

;

. (7.37)

В зависимости от вида корней возможны три варианта переходного процесса.

1. При переходный процесс- апериодический , тогда

На рис. 7.14, а , б приведены кривые , и их составляющие; на рис. 7.14, в кривые , , представлены на одном графике.

Как следует из кривых (рис. 7.14, в ), ток в цепи растет плавно от нуля до максимума, а затем плавно убывает до нуля. Время t 1 достижения максимума тока определяют из условия . Максимуму тока соответствуют точка перегиба кривой емкостного напряжения () и нуль индуктивного напряжения ().

Напряжение в момент коммутации возрастает скачком до U 0 , затем уменьшается, проходит через нуль, меняет знак, возрастает по модулю до максимума и снова уменьшается, стремясь к нулю. Вре-
мя t 2 достижения максимума напряжения на индуктивности определяют из условия . Максимуму соответствует точка перегиба кривой тока, так как .

На участке роста тока () ЭДС самоиндукции, препятствующая росту, отрицательна. Напряжение, затрачиваемое источником на преодоление ЭДС, . На участке убывания тока () ЭДС , а напряжение, уравновешивающее ЭДС, .

2. При в цепи возникает предельный (пограничный ) режим апериодического переходного процесса; кривые , и подобны кривым на рис. 7.14, характер процесса не меняется.

3. При в цепи возникает периодический (колебательный )переходный процесс, когда

где - резонансная частота , на которой в RLC -цепи будет резонанс.

Подставив сопряженные комплексы в уравнение для емкостного напряжения (7.35), получим:

Подставив сопряженные комплексы в уравнение для тока (7.36), получим:

Подставив комплексы в (7.37), получим для напряжения на индуктивности

Для построения зависимостей , , необходимо знать период собственных колебаний и постоянную времени .

На рис. 7.15 приведены кривые , и для достаточно большой постоянной . Порядок построения следующий: сначала строят огибающие кривые (на рис. 7.15 – пунктирные кривые) по обе стороны от конечного установившегося режима. С учетом начальной фазы в том же масштабе, что и t, откладывают четверти периода, в которых синусоида достигает максимума или обращается в нуль. Синусоиду вписывают в огибающие таким образом, чтобы она касалась огибающих в точках максимума.

Как следует из кривых u С (t ), i (t ) и u L (t ), емкостное напряжение отстает от тока по фазе на четверть периода, а индуктивное опережает ток на четверть периода, находясь в противофазе с емкостным напряжением. Нуль индуктивного напряжения () и точка перегиба кривой емкостного напряжения () соответствуют максимуму тока./Максимуму индуктивного напряжения соответствует точка перегиба кривой тока ().

Ток i (t ) и напряжение u L (t ) совершают затухающие колебания около нулевого значения, напряжение u С (t ) – около установившегося U 0 . Емкостное напряжение в первую половину периода достигает максимальной величины, не превышая 2U 0 .

В случае идеального колебательного контура w

называемый логарифмическим декрементом затухания .

Идеальному колебательному контурусоответствует .

В каждой схеме при попытке изменения ее энергетического состояния происходит хотя бы кратковременный переходной процесс. В качестве примера на рис. 6.1 показана схема с источником напряжения в 1 В, ключом (в начальный момент он закрыт), резистором R и катушкой индуктивности L. Посмотрим, что же произойдет сразу после замыкания ключа. Из курса теоретической электротехники известно, что ток достигнет установившегося значения V|R не сразу, нарастая по экспоненте. Постоянная времени нарастания τ=L|R представляет собой время, требуемое для достижения током 63,2% установившегося значения. Через 5τ! ток почти достигнет установившегося значения, отличаясь от него не более чем на 1%.

Рис. 6.1. Замыкание ключа в RL- цепи

В PSpice, мы исследуем этот переходной процесс, воспользовавшись источником с кусочно-линейным выходным напряжением PWL (piecewise linear).

Он будет задан командой, описывающей приложенное напряжение, следующим образом:

V 1 0 PWL (0,0 10us,1V 10ms, 1V)

Команда показывает, что напряжение приложено между узлами 1 и 0 и его форма задана отрезками прямых (PWL ). Параметры в круглых скобках представляют собой пару значений: момент времени - напряжение. В данном примере в момент t= 0 V= 0; затем при t= 10 мкс V= 1 В; при 10 мс V= 1 В. Изменение напряжения между двумя соседними моментами времени осуществляется по отрезку прямой. Посмотрите, как выглядит временная функция напряжения. Теперь можно записать входной файл:

V 1 0 PWL (0,01us,1V 10ms, 1V)

Первое значение, показанное в команде .TRAN, является значением шага в распечатке. Выберите его равным приблизительно одной десятой части второго значения, которое указывает длительность анализируемого процесса.

Выполните анализ и получите график I(R). Обратите внимание, что ток, как и ожидалось, нарастает по экспоненте, достигая установившегося значения в 10 мА. Используйте режим курсора, чтобы определить начальную скорость изменения тока Δi |Δt. Для определения отношения приращений вы можете выбрать временной интервал приблизительно в 50 мкс. Убедитесь, что в начале процесса Δi |Δt= 10 А/с. Если ток будет увеличиваться с этой скоростью вплоть до установившегося значения 10 мА, то когда он этого значения достигнет?

Как вы знаете, через время, равное постоянной времени τ, ток должен достигнуть 0,632 от установившегося значения. Проверьте по графику, что это значение (6,32 мА) достигается через t =1 мс. Сверьте полученный вами график с рис. 6.2.

Рис. 6.2. График тока для схемы на рис. 6.1

Если вы впервые сталкиваетесь с понятием постоянной времени, получите график при других параметрах, что поможет вам лучше разобраться с этой концепцией. Удалите график тока и получите графики трех напряжений: V(1), (V)2 и V(1,2). Напряжение V(1,2) является более коротким обозначением разности V(1)–V(2). Установив начальную задержку по оси времени в 10 мс вместо 1 мс, мы лучше увидим начальный участок процесса после замыкания ключа. Что представляют собой кривые?

Приложенное напряжение V(1) мгновенно повышается от нуля до 1 В, а напряжение на катушке индуктивности V(2) начинается при значении в 1 В в момент t =0. Можете ли вы с помощью второго закона Кирхгофа (устанавливающего связь напряжений) объяснить почему? Падение напряжения на резисторе V(1, 2) имеет, очевидно, график, подобный графику тока, поскольку v R =Ri. Так как всегда v R +v L =V (V - приложенное напряжение), то графики v R (t) и v L (t) являются зеркальными отображениями. Графики этих зависимостей показаны на рис. 6.3.

Рис. 6.3. Графики напряжений на элементах схемы на рис. 6.1

Переходной процесс при ненулевых начальных условиях

В схеме рис. 6.4 до момента t =0 ключ разомкнут. После замыкания ключа начинается переходной процесс с ненулевыми начальными условиями. Чтобы рассчитать переходной процесс на PSpice и в этом случае, необходимо проделать некоторую предварительную работу.

Рис. 6.4. Схема с ненулевыми начальными условиями

Проведем в качестве примера расчет при следующих значениях параметров элементов: R 1 =15 Ом, R =5 Ом, L =0,5 мГн и V= 10 В. До замыкания ключа ток равен

После замыкания ключа ток нарастает по экспоненте, как и в предыдущем примере. При начальном токе в 0,5 А входной файл выглядит следующим образом:

Transient with Nonzero Initial Current

V 1 0 PWL(0, 2.5V 1us, 10V 1ms, 10V)

Отметим, что команда для L содержит запись IC= 0,5 А, с помощью которой задается начальное значение тока в катушке. Однако этого недостаточно для правильного отображения процесса. Обратим внимание, что запись для выходного напряжения дает начальную пару значений для PWL 0; 2,5 В. Что это означает? При токе i =0,5 А напряжение на резисторе R составляет v R =Ri= 0,5·5=2,5 В. При замыкании ключа сопротивление R 1 исключается из схемы, но поскольку ток в схеме (и напряжение на R ) не может мгновенно измениться, то, в соответствии со вторым законом Кирхгофа, мгновенно изменяется напряжение на катушке. Однако PSpice позволяет учесть лишь начальный ток в катушке, а напряжение на ней в начале анализа всегда равно нулю. Чтобы обеспечить ток в 0,5 А, мы должны принять в начальный момент напряжение на источнике равным 2,5 В, что и сделано при описании источника PWL .

Теперь можно провести анализ и получить кривые тока. Убедитесь, что начальное значение тока составляет 0,5 А, а его установившееся значение равно 2 А. С какой постоянной времени ток будет достигать установившегося значения? Общее изменение тока составляет 1,5 А. А за какое время разница достигает величины 0,632·1,5 = 0,948? Прибавив эту величину к начальному значению 0,5 А, вы получите ток i =1,448 А. Проверьте это по графику, воспользовавшись курсором. Сверьте ваш график с показанным на рис. 6.5.

Рис. 6.5. График тока для схемы на рис. 6.4

В конденсаторе, показанном на рис. 6.6, при замыкании ключа происходит начальный скачок тока. Входной файл для этого случая:

Рис. 6.6. Замыкание ключа в RC-цепи

Проведите анализ и получите график I(R). Каково значение тока в момент, когда ключ разомкнут? Каково оно будет при t =τ, если ток продолжит падать с начальной скоростью после того, как станет нулевым? Сверьте ваш результат с приведенным на рис. 6.7.

Рис. 6.7. График тока для схемы на рис. 6.6

Удалите график тока и получите графики приложенного напряжения V(1) и напряжений на конденсаторе V(2) и на резисторе V(1, 2). Обратите внимание на экспоненциальный рост напряжения на конденсаторе и экспоненциальный спад напряжения на резисторе. Такой характер изменения напряжений подтверждается кривыми на рис. 6.8.

Цепи с двумя накопителями энергии

Схемы с двумя различными накопителями энергии содержат катушку индуктивности L и конденсатор С вместе с одним или несколькими резисторами R. Когда схема содержит последовательно включенные R, L и С , различают переходные процессы трех типов. При слабом затухании процесс называется колебательным, при избыточном затухании - апериодическим, а при критическом затухании - критическим случаем. Начнем с первого случая.

Апериодический переходной процесс в RLC- цепях

На рис. 6.9 показана схема с источником напряжения в 12 В. Ключ замыкается при t =0, после чего начинается переходной процесс. Значения параметров: С =1,56 мкФ, L =10 мГн и R= 200 Ом. Изменение значения R при дальнейшем изложении приведет нас к двум другим типам переходных процессов, но для R =200 Ом получается случай апериодического процесса при избыточном затухании. За время 1 мс ток увеличивается до максимума и затем спадает по экспоненте.

Рис. 6.9. Схема с двумя накопителями энергии при избыточном затухании

Математический анализ этой схемы показывает, что ток представляет собой сумму двух показательных функций, что и должно быть видно на графике. Входной файл:

Double-Energy Circuit, Overdamped

V 1 0 PWL(0,0 1us,12V 10ms,12V)

Проведите анализ, затем получите график I(R). Убедитесь, что максимум тока i =47,4 мА достигается при t =125 мкс. График для случая с большим затуханием показан на рис. 6.10.

Рис. 6.10. График тока для схемы на рис. 6.9

Интересно также посмотреть, как изменяются напряжения на компонентах схемы. Удалите график тока и вы получите графики V(1), V(3), V(2,3) и V(1,2). Соответствующие узлы обозначены на схеме на рис. 6.9. Убедитесь, что напряжение на резисторе достигает максимума v R =9,46 В в момент t =125 мкс, а напряжение на катушке индуктивности в момент замыкания ключа круто нарастает - почти до v L =11,8 В, затем спадает до нуля и достигает минимума v L =-1,201 В при t =226 мкс. Эти графики показаны на рис. 6.11.

Рис. 6.11. Временные диаграммы напряжений на элементах схемы на рис. 6.9

Критический переходной процесс в RLC- цепях

Обратимся снова к схеме на рис. 6.9. Анализ показывает, что при критическом затухании

Если оставить значения L и С прежними, то условие критического режима соблюдается при R =160 Ом. Чтобы увидеть результаты, просто измените значение R во входном файле и выполните анализ снова.

Убедитесь, что ток достигает максимального значения i =55,36 мА при i =125 мкс. Удалите график тока и получите графики различных напряжений, как в предыдущем анализе. Эти кривые будут иметь тот же вид, что и при апериодическом процессе (рис. 6.12).

Рис. 6.12. Графики напряжений в схеме (рис. 6.9) при критическом затухании

Колебательный процесс в RLC- цепях при слабом затухании

Чтобы исследовать процесс при слабом затухании, уменьшим сопротивление до значения меньшего, чем критическое (160 Ом). Проведем анализ при R= 60 Ом. Изменим значение R во входном файле и рассмотрим график тока I(R). Убедитесь, что ток достигает максимума i =92,7 мА при t =111 мкс и становится сначала отрицательным, а затем снова положительным. Такой колебательный характер процесса типичен для случая слабого затухания. На рис. 6.13 показан график тока при колебательном процессе. Вы можете попробовать проанализировать процесс при меньших значениях сопротивления и выяснить влияние сопротивления на переходной процесс. Вы установите, что при меньших значениях R период колебаний увеличивается.

Рис. 6.13. График тока в схеме (рис. 6.9) при малом затухании

Удалите теперь график тока и получите графики напряжений V(1), V(3), V(2,3) и V(1,2). Эти графики показаны на рис. 6.14. Интересно отметить, что максимум напряжения на конденсаторе выше приложенного напряжения 12 В и достигается в момент минимума напряжения на катушке индуктивности. Наблюдая процесс при других значениях R, можно увидеть различные варианты взаимодействия составляющих напряжения, при этом, конечно, всегда соблюдается второй закон Кирхгофа.

Рис. 6.14. Графики напряжений для режима с малым затуханием

Отклик на ступенчатое воздействие в усилителях

Определим, насколько похожа форма выходного напряжения на форму входного при подаче ступеньки напряжения на усилитель. Будем рассматривать усилитель как низкочастотный фильтр, схема которого показана на рис. 6.15.

Рис. 6.15. Подача ступеньки входного напряжения на низкочастотный фильтр

Выходное напряжение изменяется по экспоненте на фронте и срезе импульса. На фронте выходное напряжение изменяется по формуле

v о = V (1 – e –t/RC ).

Время нарастания t r показывает, как быстро выходное напряжение может достичь максимума в ответ на ступеньку входного напряжения. Поскольку

время нарастания

Чтобы избежать излишних искажений, мы предлагаем выбирать f H =1/t p , где t p - ширина импульса. Это означает, что t r = 0,35t p .

Чтобы показать эти свойства при f H =20 кГц, выберем следующие параметры модели низкочастотного фильтра: R =10 кОм, С =796 пФ. Из уравнений найдем t p =50 мкс и t r =17,5 мкс. Выясните, насколько близки эти значения к полученным при анализе на PSpice. Входной файл:

V 1 0 PWL(0,0 0.5us, 1V 50us, 1V 50.5us,0)

Выполните анализ и получите в Probe графики входного v(1) и выходного v(2) напряжений. Проверьте по графику выходного напряжения, что t 0,1 =1,1 мкс и t 0,9 =18,6 мкс. Они представляют собой моменты времени, когда выходное напряжение составляет 0,1 и 0,9 от максимального значения. Разность между ними представляет собой время нарастания, равное tr =17,5 мкс, что соответствует результатам наших предварительных вычислений. Этот график приведен на рис. 6.16.

Рис. 6.16. Входное и выходное напряжения для схемы на рис. 6.15

Что будет, если мы вдвое увеличим емкость по сравнению с рекомендуемым максимальным значением? Выполните анализ с новым значением С =1,592 нФ. Убедитесь, что выходное напряжение не достигает значения 1 В и к тому же более искажено.

Сигнал передается гораздо лучше, когда емкость меньше рекомендуемого значения. Выполните анализ при С =398 пФ. Вы увидите, что в этом случае выходное напряжение намного правильнее воспроизводит прямоугольное входное напряжение.

Отклик на низкочастотное воздействие в усилителях

При низкой частоте и, соответственно, большой длительности входных импульсов усилитель замещается высокочастотным фильтром (рис. 6.17), чтобы моделировать низкочастотный отклик усилителя. Уравнение для выходного напряжения:

v o = Ve -t|RC .

Рис. 6.17. Схема для исследования низкочастотного отклика

Когда постоянная времени τ=RC слишком мала, выходное напряжение имеет нежелательный спад. Поскольку значение R определяется входным сопротивлением усилительного каскада и не может изменяться, значение С должно быть выбрано достаточно большим, чтобы избежать чрезмерного наклона. Выберем, например, R= 1,59 Ом и С =10 мкФ и используем в качестве входного прямоугольное напряжение с частотой в 50 Гц. Входной файл для такого анализа:

Tilt of Square Wave for Low-Frequency Response

V 1 0 PWL(0,0 1us, 1V 10ms, 1V 10.001ms,-12V 20ms,-1V

Выполните анализ, затем получите графики v(1) и v(2). Найдите наклон выходного напряжения, сравнивая значения на фронте и на срезе импульса. Проверьте, что эти значения соответственно равны 1 и 0,533 В, создавая спад в 46,7%. Зачастую желательно, чтобы спад не превышал 10%. Очевидно, для этого необходимо увеличить значение емкости. Установите значение С =50 мкФ и выполните анализ снова. Проверьте, что спад не меньше чем 12%. Этот график показан на рис. 6.18.

Рис. 6.18. Входное и выходное напряжении при исследовании низкочастотного отклика

В лаборатории реакция наблюдалась бы с помощью осциллографа, подключенного на выход усилителя при подаче на его вход прямоугольного напряжения соответствующей частоты.

Цепи заряда конденсаторов

Схема на рис. 6.19 содержит конденсатор в одной ветви и катушку индуктивности в другой. Источник напряжения подключается, чтобы зарядить конденсатор, затем он закорачивается.

Рис. 6.19. Схема с индуктивной и емкостной ветвями

Прежде чем выполнять анализ на PSpice, необходимо определить начальные напряжения и токи, при которых он будет проводиться. В команде описания для v s указано, что приложенное напряжение постоянно и равно 6 В при t< 0. В схеме замещения для постоянных составляющих конденсатор представляет собой разрыв, а катушка индуктивности - короткое замыкание. Ток от источника в 6 В равен 6 В/3 Ом=2 А, а напряжение узла 1 равно 4 В и представляет собой напряжение на конденсаторе при t =0. Ток в 2 А проходит через R 1 , R 2 , и L . При t =0 приложенное напряжение v s = 0 В, и схема приобретает вид, показанный на рис. 6.20. Эта схема и анализируется на PSpice. Входной файл при этом

Рис. 6.20. Схема замещения для момента t = 0

Входной файл содержит в команде ввода конденсатора С значение IС=4 В, которое задает начальное напряжение на конденсаторе; в команде ввода L имеется запись IС=2 А, которая задает начальный ток через L. Отметим, что для конденсатора может быть задано только начальное напряжение, а для катушки индуктивности -только начальный ток. В команду .TRAN добавлена запись UIC , которая означает, что анализ переходных процессов должен начинаться при определенных начальных значениях.

Выполните анализ и получите графики напряжения на конденсаторе и на катушке индуктивности. Убедитесь, что при t =0,5 с, v c (0,5 с)=–0,860 В и v L (0,5 с)=-3,49 В. Графики показаны на рис. 6.21.

Рис. 6.21. Графики напряжений на конденсаторе и катушке в схеме на рис. 6.20

В качестве дополнительного упражнения получите графики токов конденсатора и катушки индуктивности. Убедитесь, что i C (0)=–6 А. Поскольку R 1 =1 Ом и R 2 =2 Ом, мы должны принять начальный ток через R 1 вдвое большим тока через R 2 . Зададим начальный ток 4 А через R 1 и ток 2 А через R 2 . Нарисуйте схему и покажите направления токов в различных ветвях. После получения графиков тока убедитесь, что при t =0,5 с t c (0,5с)=–0,457 и i L (0,5с)=1,316 А. Обратите внимание, что если на одном графике представлены две кривые, вы можете задать движение курсора по одной из них, выбрав Cursor и затем нажав мышью на маркер выбранной кривой. Например, можно нажать на значок перед v(2) под осью X , чтобы выбрать вторую кривую.

Прежде, чем выйти из программы Probe, получите графики токов через оба резистора. Убедитесь, что при t= 0 i R1 (0)=–4 А и i R2 (0)=2 А. Учтите направления токов на рис. 6.20, чтобы определить их знаки (положительные и отрицательные). Графики напряжений на элементах схемы на рис. 6.20 приведены на рис. 6.21.

LС-цепи при размыкании ключа

Другая схема, в которой источник напряжения исключается из цепи при t =0, показана на рис. 6.22. Перед проведением анализа на PSpice найдем начальные условия. Имеется напряжение постоянного тока V s = 6 В, приложенное к схеме при t <0. При этом условии схемой замещения является параллельное соединение R 1 и R 2 . При делении тока между ветвями получаются значения токов i R1 =3 А и i R2 =2 А. Последний ток проходит также через катушку L. Ток через R 2 создает на этом сопротивлении напряжение:

V(1,2) = R 2 I R2 = 3 Ом · 2 А = 6 В.

Рис. 6.22. Цепь с ключом, размыкающимся при t = 0

Это начальное напряжение на конденсаторе. Обратите внимание на полярность этого напряжения и направление начального тока катушки индуктивности. Схема замещения с учетом начальных условий, получающаяся после замыкания ключа, показана на рис. 6.23. Входной файл при этом приобретает вид:

Switch-Opening Circuit with L, С

Рис. 6.23. Схема замещения после размыкания ключа

Проведите анализ и убедитесь, что при t =0, при разомкнутом переключателе v c (0) = 6 В и i L (В) = 2 А в соответствии с начальными условиями, зафиксированными во входном файле. Получив график v(2), проверьте также, что v L (0)=-10B и i L (0)=0.

Как можно определить v L (0) после размыкания ключа с помощью простого схемотехнического анализа? Так как ток через катушку индуктивности в момент переключения неизменен, ток через R 1 мгновенно становится равным 2 А (направлен вверх, к узлу 1 ), хотя до размыкания ключа он равен 3 А и направлен от узла 1 (вниз). Ток в 2 А создает падение напряжения 4 В с полярностью, показанной в рис. 6.23. Применение второго закона Кирхгофа к контуру, содержащему R 1 , С и L, дает v L (0)=-10 В, подтверждая результаты, полученные на PSpice. На рис. 6.24 показано напряжение v(1, 2), которое и является напряжением на конденсаторе v c .

Рис. 6.24. График напряжения на R 2 в схеме на рис. 6.23

Прежде чем выйти из программы Probe, убедитесь, что токи и напряжения в момент t =2 с имеют следующие значения:

v c (2 с) = 5,2778 В;

v L (2 с) = –3,94 В;

i c (2 с) = –2,428 А;

i L (2 с) = –0,675 А.

Токи показаны на рис. 6.25.

Рис. 6.25. Графики токов в ветвях схемы на рис. 6.23

На рис. 6.26 показана схема с источником тока, обеспечивающим установившееся значение в ЗА при t <0. В момент t =0 ток становится равным 0. Прежде чем приступить к анализу на PSpice, определим начальные условия для L и С . До момента t =0 ток через R =3 А, в то время как ток через другую ветвь равен нулю, так как конденсатор С является разрывом для постоянного тока. Таким образом i L (0)=0. Падение напряжения на R равно 2×3 = 6 В, с полярностью, показанной на рис. 6.27. Поскольку при постоянном токе напряжение на L равно нулю, напряжение v c (0)=6 В. Приведенной информации достаточно, чтобы выполнить анализ на PSpice. Входной файл:

Initial Conditions from Current Source

Рис. 6.26. Схема с источником тока

Рис. 6.27. Схема замещения для момента t = 0

Выполните анализ и получите графики напряжений на резисторе и конденсаторе. Проверьте начальные условия для обоих напряжений. В качестве упражнения убедитесь, что для момента t 1 =4 с напряжения v c (t 1)=4,2095 В и v R (t 1)=4,5476 В. Можете ли вы сказать, каково будет напряжение v L (t 1), не получая график напряжения v L ?

Используйте второй закон Кирхгофа, чтобы найти это значение. Напряжения на резисторе и конденсаторе показаны на рис. 6.28. Теперь получите график i C (t ). Заметьте, что этот ток растет от нулевого начального значения до значения тока в катушке. Убедитесь, что i C (4 с)=–2,2738 А. Этот ток протекает через каждый элемент против часовой стрелки. Убедитесь также, что максимальный (по модулю) ток i max = -2,313 достигается при t= 3,48 с.

Мостовые схемы с ненулевым начальным током

В схеме на рис. 6.29 ключ размыкается при t =0. Схема замещения до размыкания показана на рис. 6.30. В ней катушка индуктивности заменена коротким замыканием, при этом напряжения на R 1 и R 3 равны 6 В, что приводит к прохождению тока в 2 А через R 1 и тока в 3 А через R 3 . Поскольку в ветви конденсатора ток отсутствует, ток в катушке индуктивности также должен быть равен 3 А. Так как напряжение V(1,3) равно нулю, то и v c равно нулю. Эта информация позволяет нам задать начальные условия для анализа на PSpice, приводя к следующему входному файлу:

Switch Opening in Bridge Circuit

Рис. 6.29. Схема с размыканием ключа в момент t = 0

Рис. 6.30. Схема замещения для момента размыкания ключа (t < 0)

Проведите анализ и проверьте следующее: i C (0)=–2,5 A, i L (0)=3 А, i R3 (0)=0,5 A, v 12 (0)=–2,5 В, v 23 (0)=0 и v 13 (0)=–2,5 В (здесь v 12 (0) означает v (1, 2) при t= 0). Графики токов показаны на рис. 6.31, а графики напряжений - на рис. 6.32.

Рис. 6.31. Графики токов в схеме на рис. 6.29

Рис. 6.32. Графики напряжений в схеме на рис. 6.29

В качестве упражнения определите i C при t =0, воспользовавшись вторым законом Кирхгофа для контура, содержащего R 1 , R 2 , R 3 и С .

Звенящий контур

Определим реакцию на прямоугольное входное напряжение цепи, представленной на рис. 6.33. Входное напряжение резко изменяется от 0 до 1 В, затем в момент t =2 мс уменьшается на 2 В, достигая значения -1 В, затем в момент времени t =4 мс снова резко изменяется до 1 В. Задача состоит в том. чтобы определить, насколько точно напряжение на R L воспроизводит входное прямоугольное напряжение. Входной файл:

Vs 1 0 PWL(0s, 0V 0.01ms, 1V 2ms, 1V 2.01ms, -1V 4ms, -1V 4.01ms, 1V)

Рис. 6.33. Звенящий контур

График V(3), полученный в Probe, показан на рис. 6.34. Вы можете получить также график V S , чтобы увидеть разницу в этих двух графиках. Прежде чем выйти из Probe, удалите графики напряжений и получите графики для каждою из токов. Если вам интересно, получите также I(C). Графики токов должны дать вам лучшее понимание процессов в схеме. Проведите анализ снова, уменьшив на порядок емкость С , и сравните результаты.

Рис. 6.34. Графики выходного напряжения в звенящем контуре

Задачи

6.1. Параметры элементов схемы, показанной на рис. 6.35: V= 10 B, R 1 =R =1 кОм и от С= 200 мкФ. Получите график v c (t) на интервале от момента размыкания ключа до момента достижения напряжением на конденсаторе нулевого значения. Проведите необходимый анализ на PSpice и получите в Probe график v c .

Рис. 6.35

6.2. Параметры элементов для схемы на рис. 6.36: V =10 В, R 1 =R =100 Ом и L =2 Гн. Получите график v L (t) на интервала от момента размыкания ключа до момента снижения напряжения на катушке индуктивности до нуля. Проведите анализ на PSpice и получите в Probe график v L .

Рис. 6.36

6.3. Параметры элементов для схемы с двумя различными накопителями энергии, показанной на рис. 6.37: V= 20 В, R =100 Ом, L =20 мГн и С= 2 мкФ. Получите временную зависимость тока после размыкания ключа. Поскольку значение R в этой схеме соответствует слабому затуханию, график должен содержать, по крайней море, один полный период колебаний.

Рис. 6.37

6.4. а) Увеличьте значение R в задаче 6.3, чтобы создать критическое затухание, и получите графики токов и составляющих напряжений. Найдите максимальные положительные и отрицательные значения токов.

б) Задав значение R= 250 Ом, повторите предыдущее задание а). Найдите максимальные положительные и отрицательные значения всех составляющих напряжений.

6.5. На высоких частотах необходимо учитывать емкость на выходе усилителя напряжения. На рис. 6.38 выходная емкость составляет С =1 нФ и R= 10 кОм. При амплитуде приложенного напряжения в 1 В и t p = 100 мкс выходное напряжение должно быть достаточно близкой копией входного импульса.

а) Используйте метод, описанный в разделе «Отклик на единичное воздействие в усилителях», чтобы определить характер выходного напряжения. Используйте Probe, чтобы выяснить, является ли выходной импульс напряжения на конденсаторе С достаточно близкой копией входного импульса.

б) Если вы хотите получить более точную копию входного напряжения, попробуйте изменить значение t p и выполнить анализ снова. Каковы значения t H для пунктов а) и б) задания?

Рис. 6.38

6.6. При обсуждении низкочастотной реакции усилителя в этой главе мы установили, что обычно желательно, чтобы спад напряжения в конце импульса не превышал 10%. Приближенная формула для определения спада:

где t L =1/(2πRC ), а f - частота прямоугольного напряжения. Используйте методику, описанную в тексте, чтобы при воздействии прямоугольного напряжения с частотой 60 Гц найти следующее:

а) относительный спад выходного напряжения при R= 1,59 Ом и С =10 мкФ;

б) значение С , которое требуется, чтобы создать относительный спад приблизительно в 10%?

Проверьте ваши ответы с помощью графика, полученного в Probe.

Рассмотрим переходные процессы в RLC-цепях на примере цепи последовательного колебательного контура рис. 4.3,а, потери в котором будем учитывать путем включения в цепь резистораR.

Рис.4.3. RLC-цепь (а) и переходные процессы в ней (б) и (в).

Переходные процессы в последовательном колебательном контуре при нулевых начальных условиях. Установим ключ К в положение 1, и подключим входное воздействие к контуру. Под действием подключенного источника u в контуре потечет ток i, который создаст напряжения uR, uL, uC .

На основании второго закона Кирхгофа для этого контура можно записать следующее уравнение

.

Учитывая, что будем иметь

. (4.34)

Общее решение уравнения (4.34) будем искать в виде суммы свободной uС св и принужденной uС пр составляющих:

. (4.35)

Свободная составляющая определяется решением однородного дифференциального уравнения, которое получается из (4.34) при u = 0

. (4.36)

Решение (4.36) зависит от корней характеристического уравнения, которое получается из (4.36) и имеет вид

. (4.37)

Корни этого уравнения определяются только параметрами цепи R, L ,C и равны

, (4.38)

где α = R/2L - коэффициент затухания контура;

Резонансная частота контура.

Из (4.38) видно, что корни р1 и р2 зависят от характеристического сопротивления контура и могут быть:

при R > 2ρ вещественными и различными;

при R < 2ρ комплексно-сопряженными;

при R = 2ρ вещественными и равными.

При R > 2ρ свободная составляющая будет равна:

. (4.39)

Пусть входное воздействие u = U = const, тогда принужденная составляющая uпр = U. Учитывая выражение (4.39) и что uпр = U выражение (4.35) примет вид:

Зная uС находим ток в контуре

. (4.41)

Для определения постоянных интегрирования А1 и А2 запишем начальные условия для uC и i при t = 0:

(4.42)

Решая систему уравнений (4.42) получаем:

;

Подставляя А1 и А2 в уравнения (4.40) и (4.41) и учитывая, что в соответствии с (4.38) p1 p2=1/LC будем иметь:

; (4.43)

. (4.44)

Так как , то

. (4.45)

Графики изменения uС, i, uL в последовательном колебательном контуре при условии R > 2ρ приведены на рис. 4.3,б).

Моменты времени t1 и t2 определяются соответственно из условий

; .

Анализ графиков, описываемых выражениями (4.43 - 4.45) показывает, что при R > 2ρ (при больших потерях) в контуре происходят апериодические процессы.

Рассмотрим процессы в контуре при R < 2ρ. В этом случае из (4.38) имеем:

где - частота свободных затухающих колебаний. Решение уравнения (4.36) имеет вид

где A и θ - постоянные интегрирования

Учитывая (4.47) и что uпр = U находим закон изменения напряжения на емкости

Под действием uС в цепи протекает ток

Полагая в (4.48) и (4.49) t = 0 и учитывая законы коммутации получим

(4.50)

Решая систему уравнений (4.50) находим

Подставляя А в (4.48) и (4.49) и учитывая, что находим уравнения описывающие изменения uС, i, uL в контуре для случая R < 2ρ:

. (4.51)

. (4.52)

. (4.53)

График изменения напряжения uС, определяемый выражением (4.51) изображен на рис. 4.3,б пунктирной линией. Из рисунка и выражения (4.51) видно, что если последовательный контур имеет малые потери (R < 2ρ), то при подключении к нему источника постоянного напряжения в контуре возникает затухающий колебательный процесс.

Переходные процессы в последовательном колебательном контуре при ненулевых начальных условиях. Установим ключ К в цепи рис. 4.3,а в положение 2. При этом произойдет отключение входного воздействия от цепи и цепь замкнется. Поскольку до коммутации цепи конденсатор был заряжен до напряженияuC = U, то в момент замыкания цепи он начнет разряжаться и в цепи возникнет свободный переходной процесс.

Если в контуре выполняется условие R> 2ρ, то корни р1 и р2 в (4.38) будут вещественны и различны и решение уравнения (4.36) будет иметь вид

Напряжение uC создает ток в цепи

. (4.55)

Для определения постоянных интегрирования А1 и А2 положим t = 0 и учтем, что на момент коммутации uC = U, i = 0, тогда из (4.54) и (4.55) получим

(4.56)

Решая систему уравнений (4.56) находим

Подставляя А1 и А2 в (4.54) и (4.55) получаем уравнения для напряжения uC и тока i в цепи контура

. (4.57)

. (4.58)

Из выражений (4.57) и (4.58) видно, что при отключении входного воздействия от цепи контура, который имеет большое затухание (R > 2ρ) происходит апериодический разряд емкости С. Запасенная до отключения входного воздействия энергия в емкости WС = CU2/2 расходуется на покрытие тепловых потерь в резисторе R и создания магнитного поля в индуктивности L. Затем энергия электрического поля емкости WС и магнитная энергия индуктивности WL расходуется в резисторе R.

Найдем закон изменения напряжения uC и тока i в цепи, когда контур обладает малыми потерями, т.е. при условии R < 2ρ. В этом случае корни р1 и р2 носят комплексно-сопряженный характер (4.46) и решение уравнения (4.36) имеет вид:

Под действием uC в цепи протекает ток

Для определения постоянных интегрирования А и θ учтем, что на момент коммутации t = 0, uC = U, i = 0 и подставляя эти значения в (4.59) и (4.60) получаем

(4.61)

Решая систему уравнений (4.61) находим

Подставляя А и θ в (4.59) и (4.60) и учитывая, что получаем уравнения, определяющие закон изменения напряжения и тока в контуре с малыми потерями

(4.62)

Анализ уравнений (4.62) показывает, что при отключении входного воздействия от контура с малыми потерями (R < 2ρ) в нем возникают затухающие колебания с частотой ωС, которая определяется параметрами R, L, C цепи. Графики изменения uC и i изображены на рис. 4.3,в.

Скорость затухания периодического процесса характеризуют декрементом затухания, который определяется как отношение двух соседних амплитуд тока или напряжения одного знака

. (4.63)

В логарифмической форме декремент затухания имеет вид

. (4.64)

Из (4.64) видно, что затухание тем больше чем больше потери в контуре, которые определяются величиной R. При R ≥ 2ρ переходной процесс в контуре становится апериодическим. При R = 0 в контуре имеет место незатухающее гармоническое колебание с частотой . В реальных контурах R ≠ 0, поэтому в них имеют место затухающие колебания.

Лабораторная работа

Коммуникация, связь, радиоэлектроника и цифровые приборы

Решение такого уравнения зависит от вида корней характеристического уравнения Корни уравнения определяются только параметрами цепи. Расчетная часть Для электрической цепи изображенной на рис. Подключение RLC-цепи к источнику постоянного напряжения U в момент времени t = 0 Определить: при каких значениях R переходный процесс носит апериодический характер; при каких значениях R переходный процесс носит колебательный характер; частоту ωС собственных затухающих колебаний для тех значений R для которых переходный процесс носит колебательный...

Лабораторная работа № 14

исследование переходных процессов в rcL -цепи

При наличии в цепи двух независимых накопителей энергии переходные процессы описываются уравнениями второго порядка типа

Решение такого уравнения зависит от вида корней характеристического уравнения

Корни уравнения определяются только параметрами цепи

Величина α носит название коэффициента затухания контура, а ω 0 - резонансная частота контура.

Характер переходного процесса существенно зависит от вида корней р 1 и р 2 , которые могут быть:

вещественными и различными (R > 2 ρ );

вещественными и равными (R = 2 ρ );

комплексно-сопряженными (R < 2 ρ ).

Здесь - характеристическое сопротивление контура.

Расчетная часть

Для электрической цепи, изображенной на рис. 1, заданы:

индуктивность катушки L ;

емкость конденсатора С;

сопротивление резистора R .

Рис. 1. Подключение RLC -цепи к источнику постоянного напряжения U

в момент времени t = 0

Определить:

при каких значениях R , переходный процесс носит апериодический характер;

при каких значениях R , переходный процесс носит колебательный характер;

частоту ω С собственных затухающих колебаний для тех значений R , для которых переходный процесс носит колебательный характер

квазипериод Т С собственных затухающих колебаний

Таблица 1

Определение характера переходного процесса в RLC -цепи

Комбинация элементов	С, нФ	L , мГн	R , Ом	2ρ , Ом	Характер процесса	Т С , мкс
			1000
			2000
			5000

Экспериментальная часть

В экспериментальной части необходимо:

• наблюдать осциллограммы напряжений на элементах RLC -цепи в процессе заряда и разряда конденсатора при различных номиналах элементов цепи ;
• определить влияние номиналов элементов цепи на характер переходного процесса.
• сравнить экспериментальные результаты с расчетными.

Подготовьте лабораторную установку к наблюдению осциллограмм напряжения на конденсаторе. Принципиальная схема проведения измерений представлена на рис. 2.

Рис. 2. Принципиальная схема осциллографирования напряжения

на конденсаторе RLC -цепи

В лабораторной работе переходный процесс исследуется с помощью электронного осциллографа, поэтому процесс периодически повторяется. Это достигается тем, что на вход цепи с выхода генератора подается не одиночный скачок напряжения, а периодическая последовательность положительных импульсов (см. «Техническое описание лабораторной установки»). При положительном скачке напряжения (положительный импульс) происходит заряд конденсатора. При отрицательном скачке напряжения (пауза между импульсами) конденсатор разряжается.

Схема соединения элементов установки для комбинации элементов №1 представлена на рис. 3.

Рис. 3. Схема соединения элементов установки для осциллографирования

напряжения на конденсаторе (С = 10 нФ; L = 10 мГн; R = 200 Ом)

Регулятор выходного напряжения генератора импульсов поверните против часовой стрелки до упора. Собранную схему предъявите преподавателю. После проверки преподавателем собранной схемы включите установку.

Включите питание осциллографа. Режим работы осциллографа:

• двухканальный с одновременной индикацией напряжения обоих каналов;
• вход 1 – открытый; чувствительность 0,2 В / деление;
• вход 2 – открытый; 0,2 В / деление;
• синхронизация - внешняя (подключение к гнездам на левой боковой поверхности лабораторного модуля)
• длительность развертки 0,2 мс / дел.

При первоначальной настройке линии нулевых напряжений обоих каналов совместите и установите в центре экрана.

Включите генератор импульсов. Регулятор амплитуды импульсов установите в среднее положение. Получите на экране осциллографа устойчивое изображение формы напряжения на выходе генератора импульсов.

Регулировкой длительности установите длительность положительных импульсов равной 500 мкс (период повторения импульсов 1000 мкс). Установите амплитуду импульсов равной 1 вольт. В дальнейшем поддерживайте эту величину неизменной.

Зарисуйте в общих осях осциллограммы напряжения («осц. №1») на выходе генератора и на конденсаторе. Определите характер переходного процесса. Если переходный процесс носит колебательный характер, определите квазипериод Т С собственных затухающих колебаний. Сравните с результатом, полученным в расчетной части лабораторной работы. При необходимости откорректируйте чувствительность входов осциллографа.

Включите генератор импульсов. Зарисуйте в общих осях осциллограммы напряжения («осц. №2») на выходе генератора и на конденсаторе. Определите характер переходного процесса. Если переходный процесс носит колебательный характер, определите квазипериод Т С

Подготовьте лабораторную установку к наблюдению осциллограмм тока переходного процесса в RLC -цепи.

Принципиальная схема проведения измерений представлена на рис. 4.

Рис. 4 . Принципиальная схема осциллографирования тока

переходного процесса в RLC -цепи

Схема соединения элементов установки для комбинации элементов №1 представлена на рис. 5.

Рис. 5 . Схема соединения элементов установки для осциллографирования

тока в цепи (С = 10 нФ; L = 10 мГн; R = 200 Ом)

Включите генератор импульсов. Зарисуйте осциллограммы тока в цепи. Рисунок выполните в тех же осях, что и осциллограммы №1 напряжений на выходе генератора и на конденсаторе. Определите характер переходного процесса. Если переходный процесс носит колебательный характер, определите квазипериод Т С собственных затухающих колебаний. Сравните с результатом, полученным в расчетной части лабораторной работы.

Выключите генератор импульсов. Произведите замену элементов на панели лабораторного модуля (см. комбинацию №2 согласно таблице 1).

Включите генератор импульсов. Зарисуйте осциллограммы тока в цепи. Рисунок выполните в тех же осях, что и осциллограммы №2 напряжений на выходе генератора и на конденсаторе. Определите характер переходного процесса. Если переходный процесс носит колебательный характер, определите квазипериод Т С собственных затухающих колебаний. Сравните с результатом, полученным в расчетной части лабораторной работы.

И т. д. проведите наблюдения и зафиксируйте результаты эксперимента для комбинаций №№ 3-7.

Выключите генератор импульсов.

Выключите лабораторную установку.

Контрольные вопросы

1. Каковы причины возникновения переходных процессов?
2. Какой режим работы называется установившимся?
3. Что называется переходным процессом?
4. Каков физический смысл постоянной времени τ?
5. Какой процесс в контуре называется апериодическим?
6. Какой процесс в контуре называется колебательным?
7. Как определяются частота и период свободных колебаний?
8. Почему убывает амплитуда свободных колебаний контура?
9. Что такое логарифмический декремент затухания?
10. Чему равно максимальное напряжение на конденсаторе в процессе заряда?
11. Сформулируйте законы коммутации.
12. Что такое нулевые и ненулевые начальные условия?
13. Какой вид имеет свободная составляющая переходных процессов в цепях второго порядка?
14. Что представляет собой принужденная составляющая?

А также другие работы, которые могут Вас заинтересовать
64153.		Проектування будівлі банку «Хрещатик»	7.73 MB
	Капітальне будівництво, як одна з найважливіших галузей матеріального виробництва країни, впливає на науково-технічний прогрес всіх інших галузей матеріального виробництва. Немає такої галузі виробництва і взагалі діяльності людей, де не треба була б участь будівельників.
64154.		ОРГАНІЗАЦІЯ ОБЛІКУ НА ДЕРЖАВНОМУ ПІДПРИЄМСТВІ «ПОЛТАВСЬКЕ ЛІСОВЕ ГОСПОДАРСТВО»	7.29 MB
	З його допомогою виробляються стратегія і тактика розвитку підприємства плани й управлінські рішення здійснюється контроль за їх виконанням виявляються резерви підвищення ефективності виробництва оцінюються результати діяльності підприємства його підрозділів і працівників.
64155.		Ипотечное жилищное кредитование, проблемы и перспективы развития	7.28 MB
	Теоретические основы ипотечного кредитования Модели ипотечного кредитования. Современное состояние рынка ипотечного жилищного кредитования в России Анализ основных тенденций рынка ипотечного жилищного кредитования в России на современном этапе.
64156.		Изучение мотивации персонала как функции управления на ООО «МВидео Менеджмент»	6.6 MB
	Теоретические основы системы мотивации и стимулирования персонала организации. Понятие и сущность стимулирования и мотивации персонала организации. Современные системы мотивации и стимулирования персонала на примере ООО МВидео Менеджмент.
64157.		Персонал организации. Анализ формирования и пути повышения эффективности использования при программе социально-экономического развития 2011-2015 г. (на материалах ОАО «СветлогорскХимволокно»)	1.12 MB
	Для достижения указанной цели поставлены следующие задачи: раскрыть содержание труда работников промышленной организации и показатели его характеризующие; рассмотреть показатели использования трудовых ресурсов организации и методические подходы к определению трудового потенциала персонала.
64158.		Модули статистической обработки анализатора «Тензотрем»	5.01 MB
	Цель работы – исследование и разработка программных модулей статистической обработки измерительной информации тензометрического треморографа. Объект исследования – тензометрический треморограф. Тензометрический треморограф предназначен для оценки активности моторной системы человека...
64159.		Розробка тестових завдань та автоматизованої системи тестування для перевірки та оцінювання поточних знань студентів з дисциплін «Інформатика. Обчислювальна математика та програмування» та «Комп’ютерні мережі»	1.44 MB
	Використання комп’ютерів для контролю знань є економічно вигідним і забезпечує підвищення ефективності навчального процесу. Як зазначає І. Булах, комп’ютерне тестування успішності дає можливість реалізувати основні дидактичні принципи контролю навчання: принцип індивідуального характеру перевірки й оцінки знань...
64160.		Разработка и исследование ускоренного алгоритма калибровки моделей больших сетей по коэффициенту кластеризации	1.56 MB
	Целью работы является изучение алгоритмов генерации случайных графов, разработка нового алгоритма, его реализация, проведение необходимых испытаний. В работе изложены необходимые понятия из теории случайных графов, подробно разбираются методы генерации графов Барабаши-Альберт, Эрдеша-Реньи, Уатса-Строгатса...